TEORIAS E FILOSOFIAS DE GRACELI 241
sábado, 14 de setembro de 2019
OS SUB-INFINITESIMAIS GRACELI SÃO DETERMINADOS POR PICOS E OSCILAÇÕES ALEATÓRIAS OU NÃO, DENTRO DE DE UMA DESCONTINUIDADE.
ISTO SE PODE VER NAS INTERAÇÕES QUÂNTICA, INTERAÇÕES DE PARTÍCULAS, FLUXOS DE ENERGIAS E ONDAS, E MUITO MAIS PRESENTE EM SUB-OSCILAÇÕES DE VARIAÇÕESS TÉRMICAS INFINITESIMAIS. E OUTROS FENÔMENOS FÍSICOS, QUÍMICO, BIOFÍSICOS, E OUTROS.
OU SEJA, VEJA UMA ESTRADA E QUANTAS PICOS SE FAZEM DENTRO DE OUTRO PICOS OU MESMO DE DEPRESSÕES.
O CÁLCULO SEQUÊNCIAL DE GRACELI ESTÁ RELACIONADO AOS SUB-INFINITESIMAIS E OS
MATEMÁTICA PURA - TEORIA GRACELI DOS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS...
∫ 5 / 3 = 0,666666666666666667
AI SEGUE AS SEQUÊNCIAS E SÉRIES INFINITAS.
1 / 3
0,3333333333333
0,001111111111111
0,0037037.........
SE FOR 1 / 9 A PARTIR DE UM PONTO AS SEQUÊNCIAS SERÃO AS MESMAS. MAS DEPOIS MUDARAM, OU SEJA, 9 É IRMÃO DE 3 PARA MULTIPLICATÓRIO [ DO NÚMERO 1].
RELATIVIDADE GRACELI NA ESPECIFICIDADE E SDCTI GRACELI.
POR MAIS PERFEITO E ABSOLUTO QUE SEJA UM ISOLANTE ´TERMICO, OS ELEMENTOS QUÍMICO E ESTRUTURAS VÃO DE ENCONTRO À SUA NATUREZA DE ESPECIFICIDADE TÉRMICA, ONDULATÓRIA, DINÂMICA, FLUXOS VIBRATÓRIOS, E OUTROS.
[TEORIA DA ESPECIFICIDADE SDCTI GRACELI GRACELI.
MESMO DENTRO DE UM SISTEMA DE VARIAÇÕES RELATIVISTA, OU DE ONDAS E ESTADOS QUÂNTICO O QUE SE REALIZA SÃO VARIAÇÕES DENTRO DO SISTEMA SDCTI GRACELI -CADEIAS DE INTERAÇÕES E DIMENSÕES FENOMÊNICAS.
ISTO SE PODE VER NAS INTERAÇÕES QUÂNTICA, INTERAÇÕES DE PARTÍCULAS, FLUXOS DE ENERGIAS E ONDAS, E MUITO MAIS PRESENTE EM SUB-OSCILAÇÕES DE VARIAÇÕESS TÉRMICAS INFINITESIMAIS. E OUTROS FENÔMENOS FÍSICOS, QUÍMICO, BIOFÍSICOS, E OUTROS.
OU SEJA, VEJA UMA ESTRADA E QUANTAS PICOS SE FAZEM DENTRO DE OUTRO PICOS OU MESMO DE DEPRESSÕES.
O CÁLCULO SEQUÊNCIAL DE GRACELI ESTÁ RELACIONADO AOS SUB-INFINITESIMAIS E OS
MATEMÁTICA PURA - TEORIA GRACELI DOS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS...
ou seja, se torna impossível determinar com exatidão com infinitas e ínfimas sub-infinitesimais. se tornando um cálculo infinitesimal indeterminado.
imagine dentro de um átomo quantas partículas e sub partículas existem, e de estas outras sub, assim infinitamente.
pode-se um cálculo indeterminado.
ou seja, tanto a quântica, a relatividade, a termodinâmica, e outras são por natureza e fenomalidade de interações e transformações indeterminadas.
TEORIA GRACELI DOS NÚMEROS IRMÃOS E DOS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS SEQUENCIAIS OU NÃO, E DOS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS.
OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI SÃO AQUELES QUE APRESENTAM RESULTADOS IRRACIONAIS SEQUENCIAIS OU NÃO, QUANDO O NÚMERO UM [ 1 ] SE DIVIDE POR ELE.. OU SEJA, É UM DIVISIONÁRIO SEQUENCIAL FINITO [DE SUB DIVISÕES FINITAS], OU SEQUÊNCIAS INFINITAS, OU SEM APRESENTAR SEQUÊNCIA. OU MESMO QUANDO NAS SUB DIVISÕES UM NÚMERO SEMPRE ESTÁ PRESENTA, COMO O 25 NA SUB DIVISÃO QUE SE INICIA COM [1 /2].
E QUE QUANDO ESTES RESULTADOS SE SUBDIVIDEM PELO DIVISOR INFINITAMENTE VEM APRESENTAR RESULTADOS SEQUENCIAIS DE NÚMEROS IGUAIS [ COMO 0,333333333], OU INTERCALADOS [EXEMPLO 0,37], OU CRESCENTES [COMO 1234567890]
COM ISTO SE TEM OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI
PARA CADA DIVISIONÁRIO SE TEM PARTICULARIDADES.
POREM, PARA OS NÚMEROS IRMÃOS DE GRACELI [ ONDE AS SEQUÊNCIAS SE REPETEM, SE TEM RESULTADOS IGUAIS.
NÚMEROS IRMÃOS DIVISIONARIOS DE GRACELI.
3, 9, 27, 81 E SEGUE .
2, 4, 8, 16, , E SEGUE.
COM ISTO SE TEM TAMBÉM OS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS DE GRACELI.
EXEMPLO:
7 / 5 ONDE O SETE É O MULTIPLICATÓRIO E O CINCO O DIVISIONÁRIO.
OU AO CONTRÁRIO : 5 / 7.
NESTE EXEMPLO EM AMBOS OS CASOS NÃO SE TEM SEQUÊNCIAS DE SUB DIVISÕES PRODUTO PELO DIVISIONÁRIO.
VEJAMOS OUTRO.
3 / 5 NÃO SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
5 / 3 SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
POR QUE O TRÊS TEM SUB NÚMEROS SEQUENCIAIS.
VEJAMOS.
5 / 3 = 0,666666666666666667
0,5555555555555555555555
0,185185185185185......[dt]
OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI SÃO AQUELES QUE APRESENTAM RESULTADOS IRRACIONAIS SEQUENCIAIS OU NÃO, QUANDO O NÚMERO UM [ 1 ] SE DIVIDE POR ELE.. OU SEJA, É UM DIVISIONÁRIO SEQUENCIAL FINITO [DE SUB DIVISÕES FINITAS], OU SEQUÊNCIAS INFINITAS, OU SEM APRESENTAR SEQUÊNCIA. OU MESMO QUANDO NAS SUB DIVISÕES UM NÚMERO SEMPRE ESTÁ PRESENTA, COMO O 25 NA SUB DIVISÃO QUE SE INICIA COM [1 /2].
E QUE QUANDO ESTES RESULTADOS SE SUBDIVIDEM PELO DIVISOR INFINITAMENTE VEM APRESENTAR RESULTADOS SEQUENCIAIS DE NÚMEROS IGUAIS [ COMO 0,333333333], OU INTERCALADOS [EXEMPLO 0,37], OU CRESCENTES [COMO 1234567890]
COM ISTO SE TEM OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI
PARA CADA DIVISIONÁRIO SE TEM PARTICULARIDADES.
POREM, PARA OS NÚMEROS IRMÃOS DE GRACELI [ ONDE AS SEQUÊNCIAS SE REPETEM, SE TEM RESULTADOS IGUAIS.
NÚMEROS IRMÃOS DIVISIONARIOS DE GRACELI.
3, 9, 27, 81 E SEGUE .
2, 4, 8, 16, , E SEGUE.
COM ISTO SE TEM TAMBÉM OS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS DE GRACELI.
EXEMPLO:
7 / 5 ONDE O SETE É O MULTIPLICATÓRIO E O CINCO O DIVISIONÁRIO.
OU AO CONTRÁRIO : 5 / 7.
NESTE EXEMPLO EM AMBOS OS CASOS NÃO SE TEM SEQUÊNCIAS DE SUB DIVISÕES PRODUTO PELO DIVISIONÁRIO.
VEJAMOS OUTRO.
3 / 5 NÃO SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
5 / 3 SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
POR QUE O TRÊS TEM SUB NÚMEROS SEQUENCIAIS.
VEJAMOS.
5 / 3 = 0,666666666666666667
0,5555555555555555555555
0,185185185185185......[dt]
∫ 5 / 3 = 0,666666666666666667
0,5555555555555555555555
0,185185185185185......[dt]
0,185185185185185......[dt]
AI SEGUE AS SEQUÊNCIAS E SÉRIES INFINITAS.
1 / 3
0,3333333333333
0,001111111111111
0,0037037.........
SE FOR 1 / 9 A PARTIR DE UM PONTO AS SEQUÊNCIAS SERÃO AS MESMAS. MAS DEPOIS MUDARAM, OU SEJA, 9 É IRMÃO DE 3 PARA MULTIPLICATÓRIO [ DO NÚMERO 1].
RELATIVIDADE GRACELI NA ESPECIFICIDADE E SDCTI GRACELI.
POR MAIS PERFEITO E ABSOLUTO QUE SEJA UM ISOLANTE ´TERMICO, OS ELEMENTOS QUÍMICO E ESTRUTURAS VÃO DE ENCONTRO À SUA NATUREZA DE ESPECIFICIDADE TÉRMICA, ONDULATÓRIA, DINÂMICA, FLUXOS VIBRATÓRIOS, E OUTROS.
[TEORIA DA ESPECIFICIDADE SDCTI GRACELI GRACELI.
MESMO DENTRO DE UM SISTEMA DE VARIAÇÕES RELATIVISTA, OU DE ONDAS E ESTADOS QUÂNTICO O QUE SE REALIZA SÃO VARIAÇÕES DENTRO DO SISTEMA SDCTI GRACELI -CADEIAS DE INTERAÇÕES E DIMENSÕES FENOMÊNICAS.
TEORIA GRACELI DOS NÚMEROS IRMÃOS E DOS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS SEQUENCIAIS OU NÃO, E DOS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS.
OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI SÃO AQUELES QUE APRESENTAM RESULTADOS IRRACIONAIS SEQUENCIAIS OU NÃO, QUANDO O NÚMERO UM [ 1 ] SE DIVIDE POR ELE.. OU SEJA, É UM DIVISIONÁRIO SEQUENCIAL FINITO [DE SUB DIVISÕES FINITAS], OU SEQUÊNCIAS INFINITAS, OU SEM APRESENTAR SEQUÊNCIA. OU MESMO QUANDO NAS SUB DIVISÕES UM NÚMERO SEMPRE ESTÁ PRESENTA, COMO O 25 NA SUB DIVISÃO QUE SE INICIA COM [1 /2].
E QUE QUANDO ESTES RESULTADOS SE SUBDIVIDEM PELO DIVISOR INFINITAMENTE VEM APRESENTAR RESULTADOS SEQUENCIAIS DE NÚMEROS IGUAIS [ COMO 0,333333333], OU INTERCALADOS [EXEMPLO 0,37], OU CRESCENTES [COMO 1234567890]
COM ISTO SE TEM OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI
PARA CADA DIVISIONÁRIO SE TEM PARTICULARIDADES.
POREM, PARA OS NÚMEROS IRMÃOS DE GRACELI [ ONDE AS SEQUÊNCIAS SE REPETEM, SE TEM RESULTADOS IGUAIS.
NÚMEROS IRMÃOS DIVISIONARIOS DE GRACELI.
3, 9, 27, 81 E SEGUE .
2, 4, 8, 16, , E SEGUE.
COM ISTO SE TEM TAMBÉM OS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS DE GRACELI.
EXEMPLO:
7 / 5 ONDE O SETE É O MULTIPLICATÓRIO E O CINCO O DIVISIONÁRIO.
OU AO CONTRÁRIO : 5 / 7.
NESTE EXEMPLO EM AMBOS OS CASOS NÃO SE TEM SEQUÊNCIAS DE SUB DIVISÕES PRODUTO PELO DIVISIONÁRIO.
VEJAMOS OUTRO.
3 / 5 NÃO SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
5 / 3 SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI SÃO AQUELES QUE APRESENTAM RESULTADOS IRRACIONAIS SEQUENCIAIS OU NÃO, QUANDO O NÚMERO UM [ 1 ] SE DIVIDE POR ELE.. OU SEJA, É UM DIVISIONÁRIO SEQUENCIAL FINITO [DE SUB DIVISÕES FINITAS], OU SEQUÊNCIAS INFINITAS, OU SEM APRESENTAR SEQUÊNCIA. OU MESMO QUANDO NAS SUB DIVISÕES UM NÚMERO SEMPRE ESTÁ PRESENTA, COMO O 25 NA SUB DIVISÃO QUE SE INICIA COM [1 /2].
E QUE QUANDO ESTES RESULTADOS SE SUBDIVIDEM PELO DIVISOR INFINITAMENTE VEM APRESENTAR RESULTADOS SEQUENCIAIS DE NÚMEROS IGUAIS [ COMO 0,333333333], OU INTERCALADOS [EXEMPLO 0,37], OU CRESCENTES [COMO 1234567890]
COM ISTO SE TEM OS NÚMEROS DIVISIONÁRIOS DE GRACELI
PARA CADA DIVISIONÁRIO SE TEM PARTICULARIDADES.
POREM, PARA OS NÚMEROS IRMÃOS DE GRACELI [ ONDE AS SEQUÊNCIAS SE REPETEM, SE TEM RESULTADOS IGUAIS.
NÚMEROS IRMÃOS DIVISIONARIOS DE GRACELI.
3, 9, 27, 81 E SEGUE .
2, 4, 8, 16, , E SEGUE.
COM ISTO SE TEM TAMBÉM OS NÚMEROS MULTIPLICATÓRIOS DE GRACELI.
EXEMPLO:
7 / 5 ONDE O SETE É O MULTIPLICATÓRIO E O CINCO O DIVISIONÁRIO.
OU AO CONTRÁRIO : 5 / 7.
NESTE EXEMPLO EM AMBOS OS CASOS NÃO SE TEM SEQUÊNCIAS DE SUB DIVISÕES PRODUTO PELO DIVISIONÁRIO.
VEJAMOS OUTRO.
3 / 5 NÃO SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
5 / 3 SE TEM NÚMEROS SEQUENCIAIS IRMÃOS DE GRACELI, NAS SUB DIVISÕES.
quarta-feira, 18 de setembro de 2019
FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
x
[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
[EQUAÇÃO DE DIRAC].+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE
+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE , + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO. + ENTROPIA REVERSÍVEL
+ ENTROPIA REVERSÍVEL + FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
![\sigma =q(n\mu _{n}+p\mu _{p})[\Omega .cm]^{{-1}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/53d1173dd9d9ec55715f1f4beb1ea5dcd4932bc8)
FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA ENERGIA DE PLANCK
ENERGIA DE PLANCKX
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
A temperatura de equilíbrio planetário é uma temperatura teórica que o planeta seria considerado simplesmente como se fosse um corpo negro a ser aquecido apenas por sua estrela. Nesse modelo, a presença ou ausência de uma atmosfera (e, portanto, qualquer efeito estufa) não é considerado, e alguém considera a temperatura teórica do corpo negro como se viesse a partir de uma superfície idealizada do planeta.
Outros autores usam nomes diferentes para este conceito, como a temperatura do corpo negro equivalente a um planeta,[1] ou a temperatura de emissão de radiação efetiva do planeta.[2] Conceitos semelhantes incluem a temperatura média global, equilíbrio radiativo global, média global da temperatura do ar na superfície,[3] que inclui os efeitos do aquecimento global.
Modelo Teórico[editar | editar código-fonte]
Considerar uma estrela esférica e um planeta esférico. A estrela e o planeta são considerados corpos negros perfeitos. O planeta tem um albedo e só absorve uma fração da radiação, dependendo de suas características superficiais. A estrela emite radiação isotrópica de acordo com a lei de Stefan-Boltzmann, que percorre uma distância igual à distância orbital do planeta. O planeta absorve a radiação que não é reflectido pelo albedo da superfície, e se aquece. Uma vez que o planeta é também um corpo negro que emite radiação de acordo com a lei de Stefan-Boltzmann, que irá emitir radiação e perder energia. Existe um equilíbrio térmico, quando a potência fornecida pela estrela é igual à energia emitida pelo planeta. A temperatura à qual este equilíbrio ocorre é a temperatura de equilíbrio planetário e é igual a:
x
FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
x
[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE
, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
ENERGIA DE PLANCK
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V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
A temperatura de equilíbrio não é nem um limite superior ou inferior de temperaturas reais em um planeta. Por causa do efeito estufa, planetas com atmosferas terão temperaturas mais altas do que a temperatura de equilíbrio. Por exemplo, Vénus tem uma temperatura de equilíbrio de 260 K, mas uma temperatura de superfície de 740 K.[4] A Lua tem uma temperatura de corpo negro de 271 K,[5] mas pode ter temperaturas de 373 K durante o dia e 100 K à noite.[6] Isto é devido à rotação relativamente lenta da Lua em relação ao seu tamanho, de modo que toda a superfície não se aquecer uniformemente. Corpos em orbitam também podem ser aquecidos pelo calor das marés,[7] energia geotérmica, que é conduzida por decaimento radioativo no núcleo do planeta,[8] ou aquecimento substantivo.[9]
Derivação detalhada da temperatura de equilíbrio planetário[editar | editar código-fonte]
A energia absorvida pelo planeta a partir da estrela é igual à energia emitida pelo planeta.
[4] A entrada de energia para o planeta é igual à
x
FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
x
[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE
, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
ENERGIA DE PLANCK
X
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
luminosidade (ou seja, energia emitida) da estrela, vezes a proporção absorvida pelo planeta (1 menos o albedo), vezes a área do planeta iluminada pela estrela, dividida pela área da esfera que toda a radiação da estrela é lançada sobre a distância do planeta.
Qualquer energia de entrada de um corpo negro é irradiada na forma de calor de acordo com a lei de Stefan-Boltzmann, onde P é a energia de entrada, σ é a constante de Stefan-Boltzmann, A é a área de superfície do corpo negro, e T é a temperatura de equilíbrio.
A luminosidade da estrela é igual a constante de Stefan-Boltzmann, vezes a área da estrela, vezes a quarta energia da temperatura da estrela.
A energia emitida pelo planeta.
Reorganizando, pode-se mostrar que:
x
FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.
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[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO TÉRMICA.
+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE
, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.
+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICA
ENERGIA DE PLANCK
X
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
É interessante notar que a temperatura de equilíbrio não depende do tamanho do planeta, pois tanto a radiação de entrada e de saída dependem da área do planeta.
Em dinâmica dos fluidos, a temperatura de película ou temperatura de filme (Tf, do inglês film temperature), algumas vezes chamada temperatura de superfície, é a temperatura de um fluido em uma superfície interna de um aquecedor. Para aquecedores a chama, Tf é normalmente medido dentro do tubo na parede, mas para aquecedores elétricos de imersão, é medido na superfície do elemento aquecedor.
A temperatura de película é a média aritmética da temperatura de parede (TW) e a temperatura de corrente livre (T∞). Matematicamente, isto pode ser expresso como:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICAENERGIA DE PLANCKX
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
- A temperatura inversa é dada por
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- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICAENERGIA DE PLANCKX
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
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- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
onde k é a constante de Boltzmann e T é a temperatura. A temperatura inversa é mais fundamental que a temperatura. A temperatura inversa é usada em muitas equações incluindo a
Energia de translação e gases ideais[editar | editar código-fonte]
Ver artigo principal: Gás idealA energia cinética (newtoniana ou clássica) de uma partícula de massa m e velocidade v é dada pela expressão:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICAENERGIA DE PLANCKX
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
onde vx, vy e vz são as componentes cartesianas da velocidade v. H é o hamiltoniano, e portanto será utilizado como símbolo da energia dado que a mecânica de Hamilton desempenha um papel destacado na forma mais geral do teorema da equipartição.
Como a energia cinética é quadrática nos componentes da velocidade, por equipartição destas três componentes, cada uma contribui com ½kBT para a energia cinética média em equilíbrio térmico. Portanto, a energia cinética da partícula é (3/2)kBT, como no caso do exemplo dos gases nobres discutido previamente.
De forma mais geral, num gás ideal, a energia total consiste exclusivamente de energia cinética de translação: já que se assume que as partículas não possuem graus internos de liberdade e se movem de forma independente umas das outras. A equipartição portanto prediz que a energia total média de um gás ideal com N partículas é (3/2) N kBT.
Portanto, a capacidade térmica de um gás é (3/2) N kB e a capacidade térmica de um mol de partículas de dito gás é (3/2)NAkB=(3/2)R, onde NA é o número de Avogadro e R é a constante universal dos gases perfeitos. Como R ≈ 2 cal/(mol·K), a equipartição prediz que a capacidade térmica molar de um gás ideal é aproximadamente 3 cal/(mol·K). Esta predição foi confirmada experimentalmente[3].
A energia cinética média também permite calcular a raiz da velocidade quadrática média vrms das partículas de gás, como:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
+ FUNÇÃO TÉRMICA.+ FUNÇÃO DE RADIOATIVIDADE, + FUNÇÃO DE TUNELAMENTO QUÂNTICO.+ ENTROPIA REVERSÍVEL
+ FUNÇÃO DE CONDUÇÃO ELETROMAGNÉTICAENERGIA DE PLANCKX
V [R] [MA] = Δe,M, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM......ΤDCG XΔe, ΔM, Δf, ΔE, Δt, Δi, ΔT, ΔC, ΔE,ΔA, ΔD, ΔM...... =
xsistema de dez dimensões de Graceli +DIMENSÕES EXTRAS DO SISTEMA DECADIMENSIONAL E CATEGORIAL GRACELI.- DIMENSÕES DE FASES DE ESTADOS DE TRANSIÇÕES DE GRACELI.xsistema de transições de estados, e estados de Graceli, fluxos aleatórios quântico, potencial entrópico e de entalpia.x
- TEMPO ESPECÍFICO E FENOMÊNICO DE GRACELI
- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
onde M = NAm é a massa de um mol de partículas de gás. Este resultado é muito útil para aplicações tais como a Lei de Graham de efusão, da qual se deriva um método para enriquecer Urânio.[4]
Energia rotacional e agitação molecular em solução[editar | editar código-fonte]
Um exemplo similar é o do caso de uma molécula que roda e cujos momentos de inercia principais são I1, I2 e I3. A energia rotacional de dita molécula é dada por:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
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onde ω1, ω2, e ω3 são os componentes da velocidade angular. Seguindo um raciocínio similar ao utilizado no caso da translacção, a equipartição implica que, em equilíbrio térmico, a energia média de rotação de cada partícula é (3/2)kBT. De forma similar, o teorema da equipartição permite calcular a velocidade angular média (mais precisamente, a raiz média quadrática) das moléculas.[5]
A rotação das moléculas rígidas — ou seja, as rotações aleatórias de moléculas em solução — joga um papel de destaque nas relaxações observadas por meio de ressonância magnética nuclear, particularmente por ressonância magnética nuclear de proteínas e por acoplamento dipolar residual.[6] A difusão rotacional pode também ser observada mediante outras técnicas biofísicas tais como a anisotropia fluorescente, a birrefringência de fluxo e a espectroscopia dieléctrica.[7]
Energia potencial e osciladores harmónicos[editar | editar código-fonte]
A equipartição aplica-se tanto à energia potencial com à energia cinética. Exemplo importante disto são os osciladores harmónicos tais como as molas, que possuem una energia potencial quadrática:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
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onde a constante a descreve a rigidez da mola e q é o desvio em relação ao equilíbrio. Se dito sistema unidimensional possui uma massa m, então a sua energia cinética Hkin é ½mv² = p²/2m, com v e p = mv a velocidade e o momento do oscilador, respectivamente. Combinando estes termos obtém-se a energia total[8]:
- x
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
TRANSFORMAÇÕES ⇔ INTERAÇÕES ⇔ TUNELAMENTO ⇔ EMARANHAMENTO ⇔ CONDUTIVIDADE ⇔ DIFRAÇÕES ⇔ radioatividade, ABSORÇÕES E EMISSÕES INTERNA ⇔ Δ de temperatura e dinâmicas, transições de estados quântico Δ ENERGIAS, ⇔ Δ MASSA , ⇔ Δ CAMADAS ORBITAIS , ⇔ Δ FENÔMENOS , ⇔ Δ DINÂMICAS, ⇔ Δ VALÊNCIAS, ⇔ Δ BANDAS, Δ entropia e de entalpia, E OUTROS.x[EQUAÇÃO DE DIRAC].
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Deste modo, a equipartição implica que, em equilíbrio térmico, o oscilador possui uma energia média:
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onde os colchetes angulares representam a média da quantidade contida entre eles,[9].
Este resultado é válido para todo o tipo de osciladores harmónicos, como por exemplo num pêndulo, numa molécula que vibra ou num oscilador electrónico passivo. Existem numerosos sistemas que contêm este tipo de osciladores; mediante a equipartição, cada um destes osciladores recebe uma energia média total kBT e portanto contribui kB para a capacidade térmica do sistema. Esta última relação pode ser usada para obter a fórmula para o ruído de Johnson–Nyquist ou "ruído térmico"[10] e a Lei de Dulong-Petit para a capacidade térmica molar dos sólidos. Esta última aplicação foi especialmente relevante na história da equipartição.
terça-feira, 17 de setembro de 2019
Lei geral dos gases
Lei geral dos gases ou lei combinada dos gases é uma lei dos gases que combina a lei de Boyle, a lei de Charles e a lei de Gay-Lussac.[1][2] Estas leis matematicamente se referem a cada uma das variáveis termodinâmicas com relação a outra enquanto todas as demais se mantenham constantes. A lei de Charles estabelece que o volume e a temperatura são diretamente proporcionais entre si, sempre e quando a pressão se mantenha constante. A lei de Boyle afirma que a pressão e o volume são inversamente proporcionais entre si a temperatura constante. Finalmente, a lei de Gay-Lussac introduz uma proporcionalidade direta entre a temperatura e a pressão, sempre e quando se encontre a um volume constante. A interdependência destas variáveis se mostra na lei combinada dos gases, que estabelece claramente que:
Matematicamente pode formular-se como:
- X
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- X
- DT l T l E l Fl dfG lN l El tf lP l Ml tfefelTa l RlLl
onde:
- P é a pressão
- V é o volume
- T é a temperatura absoluta (em kelvins)
- K é uma constante (com unidades de energia dividido pela temperatura) que dependerá da quantidade de gás considerado.
Outra forma de se expressar é a seguinte:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
onde pressão, volume e temperatura sejam medidas em dois instantes distintos 1 e 2 para um mesmo sistema.
Em adição à lei de Avogadro ao resultado da lei geral dos gases se obtém a lei dos gases ideais.
== Derivação a partir das leis dos gases
Lei de Boyle estabelece que o produto pressão-volume é constante:
- [1]
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
A lei de Charles mostra que o volume é proporcional a temperatura absoluta:
- [2]
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
A lei de Gay-Lussac diz que a pressão é proporcional à temperatura absoluta:
- [3]
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Mediante a combinação de (2) ou (3) podemos obter uma nova equação com P, V e T.
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Definindo o produto de K2 por K3 como K4:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Multiplicando esta equação por (1):
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Definindo k5 como o produto de k1 por k4, e reordenando a equação:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Tomando a raiz quadrada:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
Renomeando a raiz quadrada de k5 como K resulta a equação geral dos gases:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
== CONSTANTE UNIVERSAL DOS GASES O valor de K=nR a uma atmosfera de pressão e a zero graus Celsius (273 K) para um volume de 22,4 litros (volume molar) de um gás ideal é a constante universal dos gases R:
- X
- FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
- A lei de Graham, formulada em 1829 por Thomas Graham, estabelece que a velocidade de efusão e difusão de dois gases, nas mesmas condições de temperatura e pressão, é inversamente proporcional a raiz quadrada de suas densidades :Sendo as velocidades e as densidades.
- X
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- Lei de Henry, foi proposta em 1802 por William Henry a fim de esclarecer a solubilidade dos gases em líquidos. A solubilidade de um gás dissolvido em um líquido é diretamente proporcional à pressão parcial do gás acima do líquido. Por volta de 1802 foi proposto por Dalton, o qual era amigo de Henry, que a solubilidade dos gases em mistura dependem de suas respectivas pressões parciais, e a partir destas proporcionalidades define-se a constante de Henry; usando a fração molar de um gás na solução pode-se expressar a lei de Henry como: "K" constante de Henry = "X" que é a fração molar dá solução, dividido por "P" pressão, podendo ser escrita também:[1]onde:
- fração molar de equilíbrio do gás em solução (sua solubilidade);
- pressão parcial na fase gasosa;
- constante de proporcionalidade, ou constante da lei de Henry(William Henry).
XValores da constante da lei de Henry na água (Kx105 atm−1) Gás 0°C 20°C 40°C 60°C H2 1,72 1,46 1,31 1,21 N2 1,86 1,32 1,00 0,874 O2 3,98 2,58 1,84 1,57 - FUNÇÃO FUNDAMENTAL E GERAL DE GRACELI.
- A lei de Henry aplica-se somente quando a concentração do soluto e a sua pressão parcial são baixas, isto é, quando o gás e sua solução são essencialmente ideais, e quando o soluto não interage fortemente de nenhuma maneira com o solvente. "...Quanto maior o valor de K(constante de Henry)menor a solubilidade a determinada pressão parcial do gás. Nitrogênio e Oxigênio apresentam menor solubilidade a temperaturas mais altas, sendo este um comportamento típico dos gases." ...²
- pressão parcial de um gás numa mistura gasosa de gases ideais corresponde à pressão que este exerceria caso estivesse sozinho ocupando todo o recipiente, à mesma temperatura da mistura ideal. Sendo assim, a pressão total é calculada através da soma das pressões parciais dos gases que compõem a mistura.Considerando "P" a pressão total, PA a pressão parcial de um certo gás "A", PB a pressão parcial de um certo gás "B" e "X" a fração molar, temos a seguinte relação:ousendo que a fração molar (X) de um gás é a relação entre o número de mols do gás pelo número de mols da mistura. Exemplo:OBS: Esse método descrito aqui corresponde a lei de Raoult e vale apenas para gases ideais. Para gases reais: em uma mistura o volume molar das substância não é o mesmo que o volume molar do gás ideal (calculado por P.V=n.R.Tcu).A pressão parcial de um gás mede as atividades termodinâmicas das moléculas do gás. Gases dissolvem, reagem e se difundem de acordo com as suas pressões parciais e não de acordo com sua concentração em uma mistura de gases ou líquidos. Essa propriedade é muito usada na quimica, para mistura de soluções, podendo assim ter aplicações em outras áreas como a medicina. Analisando a pressão parcial do oxigênio podemos identificar a quantidade de oxigênio que seria tóxico para o corpo humano, aplicação válida para quem esquia ou mergulha.
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